图8为高压离心风机的X=0mm子午面速度矢量分布图。渐缩的集流器结构使气体在其壁面处的流速沿轴向逐渐增大。气体进入叶轮流道，流动方向从轴向改为径向，径向速度提升，在此过程中，部分流体直接作用在叶轮后盘上，在叶轮后盘中心区域形成一块低速区。气体流入蜗壳流道后，由于流动空间突然增大，在蜗壳流道内产生了多处明显的、大尺度的二次涡流，造成涡流损失，气体流速也逐渐减小。此外，高压离心风机蜗壳流道中的部分低速气体经叶轮前盘与集流器之间的径向间隙重新回流到了叶轮流道内部，这是因为间隙两侧的气体压力不同，在压差的推动下，高压端气体向低压端流动，在前盘区域造成了气体的回流，这是产生容积损失的一个重要原因。

高压离心风机的叶轮回转面速度矢量分布如图9所示，由图可知，经叶轮做功的气体径向速度大幅提升，并于叶轮出口达到极大值。气体进入蜗壳流道后，在离心力的作用下，仍以轴向运动的趋势沿着蜗壳壁面向蜗壳出口移动，但流速逐渐减小。蜗舌起着导向分流的作用，一部分气体沿着蜗舌上壁面流向蜗壳出口，另一部分气体沿着高压离心风机的蜗舌下壁面重新进入蜗壳流道腹部。从整体上看，虽然叶轮结构具有周期性，但蜗壳结构并不规则，这导致流场的速度矢量图呈现出明显的不对称分布。